预应力对LY12铝弹性前驱波的影响

张世文; 刘仓理; 李庆忠; 刘乔

doi:10.11883/1001-1455(2015)06-0852-06

预应力对LY12铝弹性前驱波的影响

doi: 10.11883/1001-1455(2015)06-0852-06

1.
中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理重点实验室，四川绵阳 621999
2.
中国工程物理研究院，四川绵阳 621999

基金项目: 国家自然科学基金项目(11272297, 10772165)

详细信息

作者简介:
张世文(1971—), 男, 博士, 副研究员, zhangswxueshu@163.com

中图分类号: O381
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出版历程
- 收稿日期: 2014-05-07
- 修回日期: 2014-10-08
- 刊出日期: 2015-12-10

Influence of pre-stress on elastic precursor of LY12 aluminum

1.
National Key Laboratory of Shock Wave and Detonation Physics, Institute of Fluid Physics, China Academy of Engineering Physics, Mianyang 621999, Sichuan, China
2.
China Academy of Engineering Physics, Mianyang 621999, Sichuan, China

摘要

摘要: 通过过盈配合的热装配方法对LY12铝合金平面样品施加了径向预应力，采用平面飞片撞击方法获得了预应力对弹性前驱波的影响。结果表明：当飞片均以500 m/s的速度撞击样品时，压缩预应变为0(无预应变)、964.5×10^-6和1 886.0×10^-6时，弹性前驱波幅值分别为87.56、95.24、121.03 m/s，压缩预应力(变)提高了LY12铝弹性前驱波幅值。结合实验的特点，探讨了对样品施加静态径向预应力的数值模拟方法，结果表明，上升沿(100 μs)较为缓慢的加载可以达到与准静态加载应力分布一样的结果。采用该数值模拟方法给出和验证了弹性前驱波随压缩预应力增加而上升的计算结果，与实验结果较为吻合。
- 爆炸力学 /
- 预应力(预应变) /
- 平面飞片撞击 /
- 弹性前驱波
Abstract: The effect of pre-stress on elastic precursor of disk-shaped LY12 aluminum samples was studied, and the radial pre-stress (or pre-strain) state was achieved by using an excessively-conjugated heat assembly device. In the experiment, the LY12 samples were impacted by flyer plates driven by a one-stage light-gas gun, and elastic precursor signals of the samples in several pre-strain states were measured by VISAR. The experimental results show that the elastic precursors are 87.56, 95.24 and 121.03 m/s respectively corresponding to the pre-strains of 0, 964.5×10^-6 and 1 886.0×10^-6 when the samples are impacted by the flyer plates with almost the same velocity. This clearly indicates that the pre-stress (pre-strain) increases the elastic precursor of LY12 aluminum. According to these experiments, we discussed how to apply static loading on the sample in the radial direction. The result shows that the loading with rising edge time 100 μs can produce the same stress distribution as that of static loading. Using this technology, the simulation results show that by increasing pre-stress we can enhance the elastic precursor velocity on the free surface of the samples. The simulated results are in good agreement with those from the experiments.
- mechanics of explosion /
- pre-stress /
- impact /
- elastic precursor

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降低集束弹药未爆弹率是目前的关注热点之一, 在《特定常规武器公约》框架下, 对于《集束弹药议定书(草案)》提出的加装自毁装置(不同于发火装置)降低未爆弹率, 目前已经基本达成共识^[1-2]。秦栋泽等^[1]采用可靠性框图方法探讨了不同时机启动实现高效自毁问题, 认为自毁装置采用一道保险或在抛撒时启动自毁效率高, 而有学者对自毁装置仅一道保险或在抛撒时启动是否会带来弹药引信本身安全性问题尚有疑虑。本文中, 尝试通过理论建模和部分实验结果, 说明经过合理的设计可以保证自毁装置采用一道保险或在抛撒时启动不会降低其安全性, 如可利用起爆信息量大, 能提高其起爆可靠性。

1. 安全性建模

由于自毁装置主要目的是解决未爆弹问题, 需要避免瞎火, 同时不能由此引发安全性问题, 导致可靠起爆和弹药安全性的矛盾非常突出。自毁装置存在起爆信息识别率和起爆信息干扰度之间的矛盾。无论选择何种识别方法设计自毁装置, 总会出现两类错误。第一类是自毁预定条件不存在时, 由于干扰的存在, 自毁启动威胁弹药安全, 这个概率为干扰度P_e0; 第二类是自毁预定条件存在, 而自毁装置判断为不存在, 这个概率为误识率P_e1。第一类错误会导致引信的安全问题, 在自毁装置的错误指令下, 可能出现早炸。第二类错误会导致瞎火。在引信自毁装置设计中, 这两类问题所带来的危害不同, 由于缺乏先验概率, 自毁装置起爆信号检测不宜采用最小错误概率准则和最小平均风险准则, 在设计和评价环境中采用奈曼-皮尔逊(Neyman-Pearson)准则较合理。即, 保持第一类错误概率P_e0为固定的允许值的同时, 使第二类错误概率P_e1最小。这种准则兼顾了安全性和可靠性两大性能, 为各种类型的自毁装置安全性分析建立了统一的评价标准。根据自毁装置的设计准则, 自毁装置的安全性指标规定为必须满足环境干扰度指标α。一般自毁装置由环境识别器、保险器、状态控制器、起爆元件组成, 自毁装置可能有4种安全失效模式。第一种, 环境识别器失效, 保险器、状态控制器、起爆元件均可靠; 第二种, 保险器发生安全性失效、状态控制器工作可靠、起爆元件工作可靠; 第三种, 状态控制器失效、起爆元件工作可靠; 第四种, 起爆元件原发性失效。因此自毁装置安全失效率的计算式为:

$P_{\mathrm{e} 0}^{\mathrm{SD}}=P_{\mathrm{e} 0}^{\mathrm{E}} R^{\mathrm{S}} R^{\mathrm{T}} R^{\mathrm{D}}+P_{\mathrm{e} 0}^{\mathrm{S}} R^{\mathrm{T}} R^{\mathrm{D}}+P_{\mathrm{e} 0}^{\mathrm{T}} R^{\mathrm{D}}+P_{\mathrm{e}}^{\mathrm{D}}$

(1)

式中:P_e0^SD为自毁装置失效率; P_e0^E为环境识别器安全失效率; P_e0^S为保险器的安全失效率; P_e0^T为状态控制器安全失效率; P_e0^D为爆炸元件的原发性安全失效率; R^S为保险器的可靠度; R^T为状态控制器的可靠度; R^D为爆炸元件的可靠度。

为了研究不同结构原理的自毁装置, 对自毁装置进行了理论抽象。自毁装置本质输出起爆信息, 起爆信息是从环境信源中提取一定量的信息并转变为信号, 自毁装置要达到规定的可靠性指标, 就有一个必须获得的最小信息量I_min, 若自毁装置获取的信息量大于最小信息量, 则性能可能趋于更优, 自毁可靠性高。

2. 起爆信息输出量模型

2.1 起爆信息输出量模型

自毁装置的实质, 是在引信出厂到战斗部作用于目标的全寿命周期T中, 选择对应的唯一的抛撒主发火失败后, 输出起爆信号起爆爆炸元件。定义自毁所必须处理的最小信息量I_min等于从引信所经历的N次操作中选择不可逆抛撒过程的熵H₀, 即:

$\begin{array}{c} I_{\min }=H_{0} \end{array}$

(2)

$\begin{array}{c} H_{0}=-\sum\limits_{i=1}^{N} P_{i} \log _{2} P_{i} \end{array}$

(3)

式中:N为引信所经历的操作总次数; P_i为第i次操作为抛撒过程的概率。

由于安全性比可靠性指标苛刻, 所以优先考虑安全性指标^[3]。N是随机变量, 要考虑一个自毁装置的安全性总是将问题转化为多个自毁装置的安全失效率, 由此自毁装置的安全性指标α相当于自毁装置在[α^-1]次操作中, 其环境识别器只能有一次将环境干扰判断为启动条件,

$N=\left[\alpha^{-1}\right]$

(4)

式中:[X]表示不大于X的最大正整数。

考虑对安全性最不利条件, 认为P_i等概率分布, 即P_i=1/N,

$I_{\min }=-\left(\log _{2} \frac{1}{N}\right) \sum\limits_{i=1}^{N} \frac{1}{N}=\log _{2} N=\log _{2}\left[\frac{1}{\alpha}\right]$

(5)

2.2 顺序识别法模型

现有的自毁装置输出起爆信息识别方法主要有两种, 一种为顺序识别, 即利用M个特定的阈值开关获取信息, 开关按特定的顺序动作所包含的信息量。顺序识别方法包含的开关状态数为M!, 在这M!个状态中, 只有一种状态对应于自毁预定条件的存在, 假设X_i状态发生的概率为P(x_i)(i=1, 2, …, M!), 则顺序识别方法所获取的信息量I_M为:

$I_{M}=-\sum\limits_{i=1}^{M !} P\left(x_{i}\right) \log _{2} P\left(x_{i}\right)$

(6)

考虑最不利条件, 顺序识别方法的所有M!个状态等概率发生:

$\begin{aligned} P\left(x_{1}\right)=& P\left(x_{2}\right)=\cdots=P\left(x_{M !}\right) \end{aligned}$

(7)

$\begin{aligned} \sum_{i=1}^{M !} P\left(x_{i}\right)=1 \end{aligned}$

(8)

$\begin{aligned} P\left(x_{1}\right)=\frac{1}{M !} \end{aligned}$

(9)

将式(9)代入式(6), 得:

$I_{M}=\log _{2} M !$

(10)

2.3 顺序时间窗模型

顺序时间窗识别方法, 即M个开关按预定顺序并在一定的时间区域内闭合, 才判断为自毁预定条件存在。M个开关所具有得状态数为(M-1)!2^M-1, 其中(M-1)!为M个开关顺序闭合所拥有的状态数, 2^M-1为每一种顺序闭合时, M-1个开关是否处于规定时间区内所处的状态(减1是因为有一个开关为时间基准)。假设X_i状态发生的概率为P(x_i)(i=1, 2, …, (M-1)!2^M-1), 则顺序时间窗识别方法所获取的信息量I_M为:

$I_{M}=-\sum\limits_{i=1}^{(M-1) ! 2^{2} h-1} P\left(x_{i}\right) \log _{2} P\left(x_{i}\right)$

(11)

考虑最不利条件, 顺序时间窗识别方法的所有状态等概率发生:

$P\left(x_{1}\right)=P\left(x_{2}\right)=\cdots=P\left(x_{(M-1) ! 2^{M-1}}\right)$

(12)

由于

$\begin{array}{c} \sum\limits_{i=1}^{(M-1) ! 2^{M-1}} P\left(x_{i}\right)=1 \end{array}$

(13)

$\begin{array}{c} P\left(x_{1}\right)=\frac{1}{(M-1) !} 2^{1-M} \end{array}$

(14)

将式(14)代入式(11), 得:

$I_{M}=M-1+\log _{2}(M-1) !$

(15)

3. 实例分析

选取3个典型引信, 分别为M85子弹药引信(自毁装置二道保险)、XM1161引信(自毁装置一道保险)和M230SD引信(自毁装置抛撒启动), 进行分析。安全性与可靠性的结果见表 1, P_T为靶场测试起爆率。

表 1 安全性与可靠性结果比较

Table 1. The results of safety and reliability

引信	环境识别器	保险器	状态控制器	爆炸元件	P_e0^SD/10^-6	I_M	P_T/%
M85子弹药引信	飘带	飘带	滑块	雷管	3.95	log₂2	< 94.72
XM1161引信	飘带	飘带	滑块、转子	雷管	3.92	log₂6	94.72
M230SD引信	电池	电池	处理器、电容	雷管	3.92	2+log₂2	99.83

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M85子弹药引信自毁装置作用原理:子弹抛撒后, 在空气气动力作用下, 飘带打开, 拉力保险解除对滑块的约束, 在离心力作用下, 离心保险解除对滑块的约束, 滑块运动到位后, 自毁锤点燃延期管, 延时后点燃雷管, 子弹药自毁^[4]。XM1161引信自毁装置作用原理:子弹抛撒后, 在空气气动力作用下, 飘带打开, 拉力保险解除对滑块的约束, 滑块释放转子, 转子启动后点燃延期管, 延时后点燃雷管, 子弹药自毁^[5]。M230SD引信自毁装置作用原理:子弹抛撒后, 电池上电, 处理器定时, 定时时间到后对发火电容充电, 子弹药自毁^[6]。

按照相关规定, 要求安全系统失效率不超过10^-6, 即假设任一器部件的安全失效率不超过百万分之一, 各元件的可靠度都为0.99。依据公式(1), 可求得XM1161引信、M230SD引信安全失效率低于M85子弹药引信, M85子弹药引信安全失效率为3.95×10^-6, XM1161引信、M 230SD引信安全失效率为3.92×10^-6。M85子弹药引信在使用过程中安全失效率满足要求, 而限于安全性失效率在10^-6这个数量级, 很难通过实验验证, 理论计算说明, 合理设计的自毁装置仅一道保险或在抛撒时启动不一定带来弹药引信本身安全性问题。因此, XM1161引信和M 230SD的引信安全性也应能满足要求。且一般电子元件的可靠度要高于机械元件, 因此实际情况下, M230SD安全失效率应该低于XM1161引信。

M85子弹药引信、XM1161引信起爆信息利用采用顺序识别法(由于延期药管点燃后无法施控, 不属于顺序时间窗方法), M230SD引信采用顺序时间窗识别法具有时间窗口(定时后仍有电容充电过程, 不同于延期管直接起爆雷管), M85子弹药引信开关为飘带和滑块, 采用顺序识别法, XM1161引信开关为飘带、滑块和转子, 采用顺序识别法, M230SD引信采用顺序时间窗识别法, 开关为电池、处理器和电容。简易计算, M230SD引信起爆信息输出量大于XM1161引信, XM1161引信起爆信息输出量大于M85子弹药引信, 与文献[1]采用可靠度框图的起爆效率高低排序结果一致, 说明在器件本身可靠性相同时, 能够采用的起爆信息量大时, 起爆可靠性高。依据真实的靶场测试数据, M230SD引信的可靠性也高于XM1161引信、M85子弹药引信, 一方面由于器件本身的可靠度高, 另一方面也说明, 由于其起爆信息利用量大, 减小了环境干扰, 引信装置起爆度高。

4. 结论

初步完成了自毁装置的抽象, 建立了自毁装置安全性理论计算模型, 在一定假设下计算结果说明, 自毁装置一道保险和自毁装置在抛撒时启动不一定降低弹药引信本身的安全性。在自毁装置的研究中引入了信息论方法, 建立了起爆信息输出量计算模型, 对有关实例进行了分析, 验证了理论模型的合理性, 同时说明, 在器件本身可靠性相同时, 若起爆信息利用量大, 引信装置起爆度高。

图 1 热装配示意图

Figure 1. Sketch of heat assemblage

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图 2 样品过盈配合实验装置

Figure 2. Pre-strain sample with bracket

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图 3 不同预应变下样品后自由面速度曲线

Figure 3. Free surface velocity histories for different pre-strain samples

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图 4 计算模型(右图为样品截面上网格划分)

Figure 4. Calculation model (mesh of sample section on the right)

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图 5 样品外边界施加不同上升沿的位移曲线

Figure 5. Two kinds of displace-time curves loading on samples' outer boundary

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图 6 样品中心和外边界部位的径向预应力

Figure 6. Samples' radical pre-stress (center-element 1, and outer boundary-element 2)

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图 7 不同预应变样品后自由面速度曲线计算结果

Figure 7. Free surface velocity histories for different pre-strain samples

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表 1 不同径向预应力下实验结果

Table 1. Experimental results of samples under different pre-strains

ε_{0, r}/10^-6 σ_{0, r}/MPa v/(m·s^-1) u_e^*/(m·s^-1)

0 0 497.82 87.56

964.5 99.2 497.06 95.24

1 886.0 194.0 499.60 121.03

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