锆金属粉尘云的爆炸特性

邓军; 任旭刚; 王秋红; 杨玉峰

doi:10.11883/1001-1455(2017)03-0496-06

锆金属粉尘云的爆炸特性

doi: 10.11883/1001-1455(2017)03-0496-06

邓军^{1, 2},
任旭刚^{1, 2},
王秋红^{1, 2, ,},
杨玉峰^{1, 2}

1.
西安科技大学安全科学与工程学院, 陕西西安 710054
2.
西安科技大学陕西省煤火灾害防治重点实验室, 陕西西安 710054

基金项目:

国家重点研发计划项目 2016YFC0800102

国家自然科学基金项目 51504190

国家自然科学基金项目 51134019

中国博士后科学基金项目 2013M530430

陕西省教育厅专项科研计划项目 2013JK0947

陕西省国际科技合作与交流计划项目 2016KW-070

西安科技大学博士后启动金项目 2016QDJ013

详细信息

作者简介:
邓军 (1970—)，男，博士, 教授，博士生导师

通讯作者:
王秋红, wangqiuhong1025@126.com

中图分类号: O381;X945
计量
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出版历程
- 收稿日期: 2015-10-08
- 修回日期: 2015-11-25
- 刊出日期: 2017-05-25

Explosion characteristics of zirconium dust cloud

Deng Jun^{1, 2},
Ren Xugang^{1, 2},
Wang Qiuhong^{1, 2
, ,},
Yang Yufeng^{1, 2}

1.
School of Safety Science and Engineering, Xi'an University of Science and Technology, Xi'an 710054, Shaanxi, China
2.
Shaanxi Key Laboratory of Prevention and Control of Coal Fire, Xi'an University of Science and Technology, Xi'an 710054, Shaanxi, China

摘要

摘要: 采用20 L近球形爆炸实验系统对锆粉尘云的爆炸特性开展了实验研究，分别分析了初始点火能量、点火延迟时间、粉尘云浓度3种因素对锆粉尘云爆炸强度的影响，揭示了锆粉尘云在密闭容器中的爆炸特性。在本实验条件下，结果表明：初始点火能量对锆粉尘云最大爆炸压力有显著影响，锆粉尘云最大爆炸压力随初始点火能量的增大而增大；随点火延迟时间的增加，锆粉尘云最大爆炸压力先增大后减小，存在最佳点火延迟时间；随粉尘云浓度的增大，锆粉尘云最大爆炸压力先增大后减小，存在最佳锆粉尘云浓度，得到锆粉尘云的爆炸下限为18~20 g/m³。
- 锆 /
- 粉尘云 /
- 爆炸压力 /
- 初始点火能量 /
- 点火延迟时间
Abstract: A 20-liter nearly-spherical container was employed to examine the influence of initial ignition energy, ignition delay time and zirconium dust concentration on the characteristics of zirconium dust cloud explosion. The experimental results indicate that the maximum explosion pressure of zirconium dust cloud increases as the initial ignition energy increases, however, with the increase of ignition delay time, the maximum explosion pressure of the dust cloud increases at first and decreases thereafter. At the same time, there exists an optimal ignition delay time. In addition, with the increase of dust concentration, the maxmum explosion pressure of the dust cloud increases at first and decreases thereafter as well. Finally, there exists an optimal dust concentration, and the lower explosion limit of zirconium dust cloud is 18 to 20 g/m³.
- zirconium /
- dust cloud /
- explosion pressure /
- initial ignition energy /
- ignition delay time

HTML全文

随着汽车工业及航空航天技术的不断发展，夹芯复合结构由于比强度和比刚度高而被广泛的应用于防撞吸能构件的设计中。研究人员做了许多有关夹芯结构准静态^[1]、动态^[2]力学行为的工作，涉及的芯层结构包括蜂窝^[3]、金属泡沫^[4]、波纹板^[5]及点阵结构^[6]等多种形式，但大多数研究限于非梯度夹芯结构的力学行为。

分层梯度夹芯结构被认为是提高夹芯结构强度，减轻重量更为有效的途径。E.Etemadi等^[7]利用LS-DYNA有限元程序分析了功能梯度芯梁在圆柱形子弹冲击下的力学行为，他们发现与传统均质梁相比，最大接触力和最大应变都有明显的降低。L.Cui等^[8]提出了一种关于功能梯度聚合物泡沫的理论模型，在此模型的基础上，利用有限元方法研究了功能梯度泡沫的吸能特性，他们指出：增加梯度层之间的密度差异会降低芯层的吸能特性，相反减小层间密度差异能够提高芯层的吸能效率。N.Gardner等^[9]分析了功能梯度夹芯梁在冲击波作用下的力学响应，发现增加芯层数目能够有效的提高结构的抗冲击性能。X.Liu等^[10-11]通过数值模拟计算，分析了梯度金属泡沫夹芯圆柱壳和夹芯板在爆炸荷载下的动力响应，并与传统非梯度夹芯结构做了对比研究，他们发现在相同的荷载作用下梯度结构的抗爆炸性能明显优于非梯度结构，并且密度递减排列的梯度结构具有最佳的抗爆性能。Y.Li等^[12]和N.A.Apetre等^[13]对梯度夹芯结构的动力响应做了数值模拟计算，指出通过合理的芯层设计能够提高芯层的吸能效率，减轻或者完全避免结构的破坏。L.Zhang等^[14]对梯度波纹夹芯板在冲击波作用下的动力响应进行了实验研究，他们发现平缓递减梯度芯层排列方式能够有效的减小后面板的挠度，提高结构的抗冲击性能。

本文中利用弹道冲击摆锤系统对分层梯度蜂窝夹芯板在爆炸荷载作用下的动力响应做了实验研究，分析梯度蜂窝夹芯板在爆炸荷载作用下的变形失效模式，并与传统非梯度蜂窝夹芯板的抗爆性能做了对比，并通过一维应力波理论，分析应力波在梯度芯层中的传播规律。

1. 试样制备与实验方法

试件采用5052铝合金作为前后面板，厚度为1.0mm，蜂窝芯层基体材料采用1200铝合金，蜂窝孔为标准的正六边形，壁厚τ=0.04mm，芯层根据蜂窝孔边长a的不同分为取3种：a=1.5mm (记为S)，a=2.0mm(记为M)，a=2.5mm(记为L)。各芯层的初始相对密度为：

${\rho _0} = \frac{{2\tau /a}}{{(1 + \sin \theta )\cos \theta }}{\rho _{\rm{s}}}$

(1)

式中：τ为蜂窝孔壁厚，θ=30°，ρ_s为基体材料密度。

通过不同的排列方式，可得到6种密度梯度组合形式不同的试件，记为G1~G6，每种试件芯层从前到后的排列方式见表 1；另外，制作3种芯层密度不同的非梯度试件，记为UG1、UG2和UG3，芯层分别为S、M、L型。试件的长和宽均为300mm，厚度为23.0mm。为了防止蜂窝板在变形过程中层间相互嵌入破坏，采用厚度为0.1mm的5052铝合金箔膜作为隔层，芯层与面板及隔层板之间不粘结，为自由接触。夹芯板试件如图 1所示，其中C1、C2、C3分别代表从前到后的3个芯层。各种材料力学性能参数如表 2所示，其中σ_0.2为材料的屈服强度，E为弹性模量，ν为泊松比。

表 1 试件分组与实验结果

Table 1. Specimen configurations and blast loading results

试件	芯层排列	W/g	R/mm	I/(N·s)	γ/mm	δ/mm
试件	芯层排列	W/g	R/mm	I/(N·s)	γ/mm	C1	C2	C3
G1	L-M-S	20	200	20.27	22.1	6.31	6.21	0.52
G2	L-S-M	20	200	20.06	17.4	5.91	3.74	1.93
G3	M-L-S	20	200	20.36	19.1	5.40	5.30	0.58
G4	M-S-L	20	200	20.32	18.6	5.79	1.50	4.05
G5	S-L-M	20	200	20.23	17.6	4.31	5.79	1.45
G6	S-M-L	20	200	20.01	18.1	5.53	4.67	4.41
G6	S-M-L	25	250	20.21	22.6	5.42	1.22	4.04
G6	S-M-L	30	300	20.54	25.3	5.68	5.86	6.00
UG1	S	20	120	20.19	34.6		贯穿
UG1	S	20	150	20.03	21.7		贯穿
UG1	S	20	200	20.14	20.6		7.70
UG2	M	20	200	15.65	18.3		8.55
UG2	M	30	300	19.25	28.6		10.88
UG2	M	25	250	18.23	26.7		9.40
UG3	L	20	200	15.31	24.0		13.60
UG3	L	25	250	16.41	26.6		13.50
UG3	L	30	300	19.03	26.1		13.00

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图 1 夹芯板试件

Figure 1. Specimens of sandwich plates

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表 2 材料力学性能参数

Table 2. Mechanical properties of aluminum alloys

材料	σ_0.2/MPa	E/GPa	ρ_s/(g·cm^-3)	ν
AL5052	325	70	2.7	0.3
AL1200	163	70	2.7	0.3

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图 2为冲击摆锤系统，冲击摆锤由一根长约1.5m的工字钢、配重以及夹具3部分组成，通过4根钢绞线悬挂在空中，试件夹具通过螺栓固定在摆锤的夹具中。TNT炸药在试件正前方起爆，起爆后整个系统在爆炸冲击作用下作前后摆动，通过测定摆锤系统摆动的位移来确定试件所受的冲量，摆锤总质量M=151.3kg，摆动半径为2.69m，摆动最大角度约为2°，摆动周期T=3.14s，摆动最大位移为100mm。TNT装药采用圆柱形(直径为D，长度为L)，如图 3所示。

图 2 冲击摆锤系统

Figure 2. Ballistic pendulum system

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图 3 TNT装药

Figure 3. TNT charge

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2. 实验结果与分析

2.1 实验结果

表 1给出了17个试件的芯层组合方式及实验结果，其中：W为TNT药量，R为TNT炸药距试件前面板的距离，I为爆炸作用的冲量，γ为前后面板的挠度，δ为芯层的压缩量。冲量I是通过冲击摆锤系统测量得到，前后面板的挠度γ及芯层的压缩量δ均为试件最终的残余值。冲量的表达式为^[15]：

$I = M{x_1}(2{\rm{ \mathsf{ π} }}/T){{\rm{e}}^{\beta T/4}}$

(2)

$\beta = \ln \left( {{x_1}/{x_2}} \right)/T$

(3)

式中：x₁和x₂分别为t=T/4和t=3T/4时摆锤的位移值。

2.2 失效模式分析

夹芯结构的失效模式可以分为3类^[16]：模式Ⅰ，非弹性整体大变形；模式Ⅱ，非弹性局部变形；模式Ⅲ，局部贯穿撕裂。对于非梯度试件，3种失效模式如图 4所示。图 5和图 6分别给出了W=20g，R=200mm时，梯度试件的剖面图和G1试件的芯层压缩区域分化情况。

图 4 非梯度试件变形模式

Figure 4. Deformation modes of ungraded sandwich plates

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图 5 梯度试件变形模式

Figure 5. Deformation modes of graded sandwich plates

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图 6 芯层压缩区域划分

Figure 6. Failure pattern of the honeycomb core

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从表 1以及图 4~6可以看出，大多试件的前面板均呈现出局部变形或贯穿失效模式。分别从变形失效模式和塑性区域大小两方面分析夹芯板局部变形特征。从图 4中可以看出随着装药距离的减小，非梯度夹芯结构的变形模式从非弹性大变形逐渐向局部压缩贯穿失效模式发展，当装药距离较近时，前面板呈花瓣状撕裂破坏，芯层贯穿，后面板也出现了较明显的局部变形(图 4(c))，在后面板上出现局部的鼻状凸起。从图 5可以看出，芯层的排列组合对结构的变形有明显的影响，当第1层蜂窝芯层的胞孔较小时，前面板主要为局部变形，前两层芯层变形以胞孔屈曲密实化和整体弯曲变形为主，第3层蜂窝芯层与后面板为整体弯曲大变形；当第1层蜂窝板的胞孔较大时，前后面板呈现整体大变形，芯层主要呈现部分压缩与整体弯曲变形。并且从图 5中还可以发现，G6试件各部分变形相对一致，表现出了较好的整体变形性能。

通过对芯层的压缩程度将芯层从中心到边界划分了3个不同的区域，分别为：完全密实化区域；部分密实化区域，非压缩区域^[17]。在非梯度试件中也出现了相似的芯层变形区域，如图 4所示，如果药量较大，或炸药距离较前面板较近时，在芯层中部完全密实化区域会发生部分贯穿或完全贯穿失效。从图 6可以看出，在W=20g，R=200mm时，G1试件(芯层相对密度从前到后递增排列)第1层蜂窝中心区域完全被压实，从中心向外芯层的压缩量逐渐减小，第3层蜂窝芯层中部没有出现压实区域，较小的中心区域被部分地压缩，主要呈现出整体的弯曲变形。芯层主要压缩区域和密实化区域的近似呈圆形，表 3给出了梯度试件在W=20g，R=200mm时变形区域面积对比，其中S₁和S₂分别为部分压实区域和完全压实区域面积。从表 3中可以看出，相对密度较小的芯层变形区域和密实化区域较大，当相对密度最小的芯层(L型)在结构的不同位置时，压缩区域面积在78.5~254.3mm²范围内。不同试件中芯层相对密度最大的蜂窝芯层(S型)压缩区域相差较大，当它作为C3芯层时压缩区域面积在7.1~12.7mm²范围内，但当其作为C1芯层时压缩区域面积在103.8~132.7mm²范围内。由于增加相对密度加大的芯层的压缩量和压缩区域，可以有效提高结构的吸能效果，所以相对密度较大的芯层靠近冲击端时有利于结构抗爆性能的提高。

表 3 梯度试件芯层变形区域面积对比(W=20g，R=200mm)

Table 3. Comparison of the deformation area of the core layers (W=20g, R=200mm)

试件	芯层排列	S₁/mm²			S₂/mm²
试件	芯层排列	C1	C2	C3	C1	C2	C3
G1	L-M-S	254.3	78.5	12.7	132.7	28.3	0
G2	L-S-M	213.7	63.6	12.6	86.5	0	0
G3	M-L-S	176.6	132.7	7.1	50.2	28.3	0
G4	M-S-L	201.0	50.2	78.5	63.6	0	7.1
G5	S-L-M	132.7	153.9	15.9	0	28.3	0
G6	S-M-L	103.8	38.5	201.0	33.2	5.0	0

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2.3 抗爆性能对比

结构抗爆性能可以通过对前后面板挠度、变形失效模式、芯层压缩量和能量吸收比例以及应力波传播特性等方面来分析。本小节综合夹芯板后面板挠度和芯层压缩情况与失效模式对比分析不同夹芯板的抗爆性能。图 7和图 8分别给出了梯度试件与非梯度试件后面板挠度残余值及芯层压缩量的对比。从图 7可以看出，在3种工况下，梯度试件后面板挠度明显小于非梯度试件。当W=20g，R=200mm时，与非梯度试件UG3(a=2.5mm)相比，梯度试件G1、G2、G3、G4、G5和G6后面板挠度分别减小了7.9%、27.5%、20.4%、22.5%、26.7%和24.6%。在6种梯度组合中，“L-S-M”、“S-L-M”、“S-M-L”3中排列方式表现出了较好的抗爆炸冲击性能。从图 8可以看出，不同的芯层排列对各芯层的压缩量有明显的影响，但孔径较大的芯层(L型)在结构的任何位置都有5~6mm的压缩量，当孔径较小的芯层(S型)靠近前面板时，其压缩量明显增加，由于能量耗散主要通过芯层逐渐压缩屈曲，所以增加芯层的压缩量是提高夹芯结构能量吸收的有效途径。在G6试件中3层芯层都有较大的压缩量，且总压缩量是所有试件中最大的，其呈现出整体变形模式，所以综合以上变形模式，后面板挠度以及芯层的压缩情况，G6试件(芯层相对密度从前到后逐渐减小)的抗爆炸冲击性能较好。

图 7 不同工况下后面板残余挠度

Figure 7. Permanent mid-point deflections of the back-face-sheet under differente conditions

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图 8 W=20g，R=200mm时的芯层压缩量

Figure 8. Core compressions while W=20g, R=200mm

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2.4 应力波在梯度芯层中的传播

梯度芯层中应力波的传播特性对芯层的能量吸收和耗散有明显的影响，而影响应力波传播特性的主要因素为芯层材料的波阻抗^[18-20]。由于应力波传播特性较为复杂，目前有关这方面的研究都集中在一维应力波理论的基础上，应力波从一种介质传播到另一种介质中时，在界面上发生反射与透射2种现象，在考虑夹芯结构作为防护层时，主要关注应力波的透射，减小透射波是提高夹芯结构防护性能的主要方法，在一维状态下，透射应力波为：

$\Delta {\sigma _{\rm{T}}} = \frac{2}{{1 + {{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_1}/{{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_2}}}\Delta {\sigma _1} = K\Delta {\sigma _1}$

(4)

式中：Δσ_T是透射应力波的应力增量，Δσ_I是入射应力波的应力增量，K为透射系数，(ρ₀c₀)₁和(ρ₀c₀)₂分别是前方材料和后方材料的波阻抗，c₀为材料的声速。如果(ρ₀c₀)₁ < (ρ₀c₀)₂，则Δσ_T>Δσ_I如果(ρ₀c₀)₁>(ρ₀c₀)₂，则Δσ_T < Δσ_I。如果有多层材料，则透射系数可表示为^[21]:

$\begin{array}{*{20}{l}} {{K_n} = \frac{2}{{1 + {{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_1}/{{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_2}}} \cdot \frac{2}{{1 + {{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_2}/{{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_3}}} \cdots \frac{2}{{1 + {{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_{m - 1}}/{{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_n}}}}\\ { = \prod\limits_{i = 1}^{n - 1} {\left[ {1 + {{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_i}/{{\left( {{\rho _0}{c_0}} \right)}_{i + 1}}} \right]} } \end{array}$

(5)

式中：(ρ₀c₀)_i为第i层材料的波阻抗。本文中，(ρ₀c₀)_L>(ρ₀c₀)_M>(ρ₀c₀)_S, 所以芯层的组合次序对应力的传播有明显的影响，当芯层相对密度从前到后逐渐减小时，透射系数Kn是最大的，相反，当芯层相对密度从前到后逐渐增加时，透射系数K_n最小。所以G6试件芯层的组合方式有利于减小透射应力波。然而，式(4)和(5)均未考虑材料在变形过程中波阻抗的变化，而随着蜂窝的压缩，蜂窝板的相对密度ρ在不断的改变，满足：

$\rho = {\rho _0}/\left( {1 - {\varepsilon _t}} \right)$

(6)

式中：ρ₀为蜂窝板的初始相对密度，ε_t为不同时刻蜂窝芯层的压缩应变。

同时蜂窝芯层中的波速也不断变化，而且波速的变化更为复杂，在冲击波在不断压缩的芯层中传播时，冲击波的传播特性变得更加复杂，式(5)已可能不再适用，有关这方面的结论还需要进一步做数值模拟和理论研究。

3. 结论

通过爆炸荷载作用下蜂窝夹芯板的实验，对比分析了梯度夹芯板与传统非梯度结构变形失效模式以及抗爆性能，实验结果表明：(1)夹芯板变形模态主要呈现两种变形模式：非弹性整体大变形和局部贯穿失效；梯度夹芯板芯层的组合方式对结构的变形模式有明显的影响，当第1层蜂窝板的胞孔较小时，前面板呈现局部变形；当第1层蜂窝板的胞孔较大时，前面板呈现整体大变形。(2)分层梯度试件的抗爆性能明显优于非梯度试件，在本文研究的荷载范围内，相对密度从前到后逐渐减小的芯层组合具有最佳的抗爆炸冲击性能。(3)在一维应力波理论下，不考虑波阻抗在芯层压缩过程中的变化，相对密度从前到后逐渐减小的芯层组合有利于应力波的耗散和结构抗冲击性能的提高。但是当冲击波在压缩后的芯层中不断的发生反射和透射时，应当考虑波阻抗变化的影响。

图 1 粉尘爆炸实验系统示意图

Figure 1. Schematic diagram of experimental system for dust explosion

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图 2 托粉皿

Figure 2. Prop dust pan

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图 3 锆粉实物图

Figure 3. Picture of zirconium dust

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图 4 锆粉的SEM图

Figure 4. SEM of zirconium dust

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图 5 锆粉粒度分布

Figure 5. Particle size distribution of zirconium powder

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图 6 压力-时间曲线

Figure 6. Pressure-time curves

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表 1 不同工况下引燃后罐中的压力

Table 1. Pressure in the liter after ignitionunder different working conditions

E/kJ	m/g	p/kPa
1	0.24	1
2	0.48	9
3	0.72	15
4	0.96	21
5	1.20	28
6	1.44	37
7	1.68	46
8	1.92	52
9	2.16	59
10	2.40	68

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表 2 不同初始点火能量下锆粉尘云最大爆炸压力

Table 2. Maximum explosion pressures of zirconium dust cloud at different initial ignition energies

E/kJ	p_max/kPa	t_max/ms	是否爆炸
1	28	225.6	不爆炸
2	36	210.0	不爆炸
3	49	196.2	发生爆炸
4	54	230.0	发生爆炸
5	62	230.4	发生爆炸
6	69	198.2	发生爆炸
7	78	212.4	发生爆炸
8	83	204.0	发生爆炸
9	89	217.4	发生爆炸
10	100	228.2	发生爆炸

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表 3 不同点火延迟时间下锆粉尘云最大爆炸压力

Table 3. Maximum explosion pressures of zirconium dust cloud at different ignition delay times

t_d/ms	p_max/kPa	是否爆炸
20	42	不爆炸
40	46	发生爆炸
60	49	发生爆炸
80	56	发生爆炸
100	47	发生爆炸

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表 4 不同锆粉尘云浓度下锆粉尘云最大爆炸压力

Table 4. Maximum explosion pressures of zirconium dust cloud at different zirconium dust cloud concentrations

c(Zr)/(g·m^-3)	p_max/kPa	是否爆炸
15	29	不爆炸
18	30	不爆炸
20	56	发生爆炸
30	73	发生爆炸
40	82	发生爆炸
50	198	发生爆炸
60	343	发生爆炸
70	397	发生爆炸
80	465	发生爆炸
90	254	发生爆炸
100	220	发生爆炸
110	163	发生爆炸
120	147	发生爆炸
130	135	发生爆炸
140	131	发生爆炸
188	113	发生爆炸

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参考文献(13)

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1. 试样制备与实验方法
2. 实验结果与分析
2.1 实验结果
2.2 失效模式分析
2.3 抗爆性能对比
2.4 应力波在梯度芯层中的传播
3. 结论

锆金属粉尘云的爆炸特性

doi: 10.11883/1001-1455(2017)03-0496-06

作者简介: 邓军 (1970—)，男，博士, 教授，博士生导师

通讯作者: 王秋红, wangqiuhong1025@126.com

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