• ISSN 1001-1455  CN 51-1148/O3
  • EI、Scopus、CA、JST收录
  • 力学类中文核心期刊
  • 中国科技核心期刊、CSCD统计源期刊

多元混合PBX炸药冲击起爆的多元Duan-Zhang-Kim反应速率模型研究

白志玲 段卓平 温丽晶 张震宇 欧卓成 黄风雷

于德洋, 曾雄飞, 徐康. 对一种新的爆压测试方法二碘甲烷法的研究[J]. 爆炸与冲击, 1985, 5(2): 69-73. doi: 10.11883/1001-1455(1985)02-0069-5
引用本文: 白志玲, 段卓平, 温丽晶, 张震宇, 欧卓成, 黄风雷. 多元混合PBX炸药冲击起爆的多元Duan-Zhang-Kim反应速率模型研究[J]. 爆炸与冲击, 2019, 39(11): 112101. doi: 10.11883/bzycj-2018-0410
BAI Zhiling, DUAN Zhuoping, WEN Lijing, ZHANG Zhenyu, OU Zhuocheng, HUANG Fenglei. A multi-component Duan-Zhang-Kim mesoscopic reaction rate model for shock initiation of multi-component PBX explosives[J]. Explosion And Shock Waves, 2019, 39(11): 112101. doi: 10.11883/bzycj-2018-0410
Citation: BAI Zhiling, DUAN Zhuoping, WEN Lijing, ZHANG Zhenyu, OU Zhuocheng, HUANG Fenglei. A multi-component Duan-Zhang-Kim mesoscopic reaction rate model for shock initiation of multi-component PBX explosives[J]. Explosion And Shock Waves, 2019, 39(11): 112101. doi: 10.11883/bzycj-2018-0410

多元混合PBX炸药冲击起爆的多元Duan-Zhang-Kim反应速率模型研究

doi: 10.11883/bzycj-2018-0410
基金项目: NSAF联合基金(U1630113);国家自然科学基金(11521062)
详细信息
    作者简介:

    白志玲(1989- ),女,博士研究生,zhilingbai@bit.edu.cn

    通讯作者:

    段卓平(1965- ),男,博士,研究员,博士生导师,duanzp@bit.edu.cn

  • 中图分类号: O381

A multi-component Duan-Zhang-Kim mesoscopic reaction rate model for shock initiation of multi-component PBX explosives

  • 摘要: 提出了多元混合PBX炸药孔隙塌缩热点模型新的处理方法,构建了新的细观反应速率模型,系列数值模拟结果与实验结果均一致,表明该细观反应速率模型可较好地描述和预测炸药组分配比及颗粒度对多元混合PBX炸药冲击起爆过程的影响。PBX炸药冲击起爆过程主要受热点点火过程和燃烧反应过程共同作用:HMX占主导成分的PBXC03炸药,起爆压力低,冲击起爆过程受热点点火影响较明显,热点点火后的燃烧反应速度较快,表现为加速反应特性;TATB占主导成分的钝感PBXC10炸药,起爆压力高,冲击起爆过程主要受点火后的燃烧反应过程控制,且点火后燃烧反应速度较慢,表现为稳定反应特性。
  • 空气爆炸冲击波作为主要的毁伤因素,作用范围大,破坏力强,可以毁伤人员、设施和装备等各种军事目标以及民用建筑,一直以来都是被关注的重要问题。无论战争还是和平时期,爆炸冲击波均是生物致伤、致残甚至致死的重要因素[1-5],例如在2015年8月12日天津港发生严重爆炸,爆炸造成的空气冲击波使数百人不同程度的受伤。

    空中爆炸冲击波是一种具有较高幅值且持续微秒级至毫秒级时间的强间断压力波,其毁伤效果主要取决于两个相关的物理参数:峰值超压和正压作用时间。对于短时间的脉冲毁伤主要是依赖于峰值超压,而对于长时间的脉冲毁伤主要依赖于正压作用时间,即比冲量,峰值超压和比冲量相互影响且相互关联。常用的爆炸冲击波毁伤准则有超压准则、比冲量准则和超压-冲量准则,其中超压-冲量准则因考虑全面和评价准确等优点而得到广泛应用[6-7]。超压-冲量准则通常以超压-冲量曲线的形式给出毁伤预测,许多中外学者对超压-冲量曲线进行了一定的数值计算和理论研究[8-12],但对生物目标的超压-冲量准则较少。本文中基于爆炸相似律,建立一种包括炸药药量和爆炸距离的归一化毁伤准则形式,通过参数取值来表示不同的毁伤判据;并以羊作为生物目标研究了冲击波对其毁伤,得到了超压-冲量曲线,通过曲线拟合得到了超压-冲量准则的表达式。

    为获得空中爆炸冲击波对生物目标的毁伤准则与判据,进行TNT炸药不同药量的裸装药空中爆炸毁伤效应实验研究,实验示意图如图 1所示。TNT装药制成等长径比圆柱形装药,装药密度为1.60 g/cm3,药量分别为0.25、1.00、4.00和8.00 kg。将TNT放置在距离地面1.5 m高的支架上,通过理论和数值计算确定3个相同比距离处,即等超压点(0.5、0.25和0.05 MPa)距爆心的水平位置,见表 1所示,在这3个点的地面放着传感器测量冲击波压力,为了消除实验误差,每个点放置3个传感器;实验选取山羊共28只,体重约30 kg,每发实验在3个点位置进行布放,0.5和0.05 MPa的超压点放置2只,0.25 MPa超压点放置3只,实验羊均以右腹面向爆点,立姿站立固定在活动支架内,互相不遮挡;实验前对实验用羊进行编号体检,实验后对实验羊进行大体与病理解剖、脑电、心电、生化检测分析等检查,评估冲击波对实验羊的毁伤情况。

    图  1  实验布放示意图
    Figure  1.  Schematic diagram of experiment
    表  1  3个等超压点距爆心的水平位置
    Table  1.  Horizontal distance between three test points and burst point
    实验编号 W/kg R/m
    测试点1 测试点2 测试点3
    A 0.25 0.80 1.20 2.40
    B 1.00 1.45 1.95 4.93
    C 4.00 2.30 3.88 7.78
    D 8.00 3.78 5.24 10.02
    下载: 导出CSV 
    | 显示表格

    实验采用带有壁面压力传感器的自存储式数字压力记录仪,数字压力记录仪放入专用埋设罐体,安装在预先挖好的坑内,数字压力记录仪的工作表面、埋设罐体的上表面和地表面应当设置在同一平面上,以防止冲击波掠过传感器的工作表面时产生不规则绕流的影响。压力传感器将爆炸后产生的冲击波压力信号转换成电信号,通过信号调试仪输入数据采集仪,由压力传感器的灵敏度和信号传输、记录系统的放大倍数,得到空气冲击波在地面上的扫射压力或反射压力时程(冲击波反射超压-时间曲线)。

    对实验进行冲击波压力测量,处理数据后得到冲击波参数随药量和距离变化曲线如图 2所示。

    图  2  冲击波参数随药量和距离变化曲线
    Figure  2.  Parameters of air-shock wave with explosive mass and distance

    图 2(a)(b)分别为冲击波入射超压随被试炸药质量和测试点水平距离的关系,每发实验的3个等比距离的测试点布放,从图 2(a)中也可以看出实验数据和计算值较为接近,这说明理想炸药符合爆炸相似律,实验中通过计算得到的测试点位置相对准确,0.25 kg TNT可能受到支架影响,实验值偏低;从图 2(b)中可以看出冲击波超压随药量的增大,冲击波压力衰减变慢。图 2(c)(d)是冲击波比冲量随被试炸药质量和测试点水平距离的关系,可以看出,在超压点接近相同时,比冲量随着药量的增加而增大;相同药量时,比冲量随距离衰减接近直线,衰减幅值受药量影响较小。

    爆炸冲击波对生物目标的损失主要体现在肺损伤,其次是心脏损伤和鼓膜损伤。本次实验中实验动物由第三军医大学野战外科研究所进行实验解剖,根据被试动物的损伤程度,主要依据损伤严重度判定以简明损伤计分法(abbreviated injury scale, AIS),同时结合爆炸冲击波、冲击振动损伤与人员作业能力,制定了本损伤评估等级标准,以整体的动物损伤严重程度指数(severity of injury index, SⅡ)为主要表征形式。毁伤等级与SII评分对应情况表 2所示,Ⅰ级毁伤的生物为重伤至死,死亡概率约为90%,其SII评分为1.0~7.1;Ⅱ级毁伤对应为中到重伤,死亡概率为50%,其SⅡ评分为0.3~1.9;Ⅲ级毁伤为轻伤或无伤,其SⅡ评分为0.2~1.0。

    表  2  各测试点羊的毁伤等级(SⅡ评分)
    Table  2.  Damage levels of tested samples at each test point
    实验编号 测试点1 测试点2 测试点3
    A Ⅲ级(0.1) Ⅲ级(0.1) Ⅲ级(0)
    B Ⅱ级(0.9) Ⅲ级(0.2) Ⅲ级(0.1)
    C Ⅰ级(1.1) Ⅱ级(0.7) Ⅲ级(0.1)
    D Ⅰ级(1.2) Ⅱ级(0.9) Ⅲ级(0.1)
    下载: 导出CSV 
    | 显示表格

    实验后对实验羊进行综合解剖分析,得出SⅡ综合损伤评分后,根据上述定义,对每发实验各测试点确定出毁伤等级如表 2所示。从实验冲击波测试结果和实验羊的毁伤情况可以看出,在具有相同峰值超压的冲击波作用下,由于压力作用时间不同,采用大装药量会比小装药量造成羊的毁伤更严重;反之,相同比冲量下,由于压力幅值的不同,药量越大,超压越小,羊的毁伤程度越小;由此可见,单一的冲击波特征参量不能与目标的毁伤程度一一对应,应用超压-冲量准则评价冲击波对羊的毁伤比较合理。

    通过实验得到了不同药量和不同距离处的生物目标对应的毁伤等级,但这些实验数据点是离散的,为了获得一条连续性的超压-冲量曲线,从理论分析得到连续性的毁伤准则形式,通过离散的实验数据点确定出毁伤判据形式。

    常用来描述空中爆炸冲击波威力的特征参量包括峰值超压pm和比冲量i[13],这2个特征参量并不独立,每个特征参量仅表征冲击波某一方面的威力特性,而目标毁伤是冲击波载荷综合作用的结果。

    根据爆炸相似理论,对于TNT装药,各参量在工程上的经验计算式为[13]:

    pm=0.84(W13R)+2.7(W13R)2+7(W13R)3=10.4(W13R)2.4
    (1)
    i=245W13(W13R)=245(W23R)
    (2)

    式中:W是炸药质量,kg;R是距爆心的距离,m。由上两式可知,冲击波特征参量都可以表示为装药量W和爆距R的幂数形式,记为:

    CX=WαR
    (3)

    CX的取值相等,则对应的冲击波特征参量相等。因此,若存在一种毁伤准则形式,其取值在任意药量范围都应与目标毁伤程度保持一一对应关系,那么该形式也应该满足式(3),此时,α的取值决定了毁伤准则的具体形式。由前面讨论可知,α取值决定了冲击波特征参量的类型,对于TNT炸药空中爆炸冲击波,当α=1/3时,式(3)对应超压准则;当α=2/3,式(3)对应为比冲量准则;当α值应介于1/3~2/3之间,则式(3)就是超压-冲量准则。

    在理想情况下,每个毁伤等级下对应一个毁伤判据,毁伤准则的取值应与目标毁伤程度存在一一对应关系。假设一组药量为W0、爆距为R0的空中爆炸条件造成目标某一等级的毁伤,由式(3)可得到超压准则和比冲量准则分别为:

    Cp0=W130R0Ci0=W230R0
    (4)

    与该条件产生相同峰值超压和比冲量的药量W和爆距R关系满足:

    Cp=Cp0=W13RCi=Ci0=W23R
    (5)

    为了计算方便,将上式转换为对数形式分别为:

    lgR=13lgWlgCp0lgR=23lgWlgCi0
    (6)

    若以lgW为横坐标,lgR为纵坐标建立坐标系,如图 3所示,则式(6)为该坐标系下的两条过点(lgW0, lgR0)的等值线,如图 3中直线Cp0和直线Ci0所示。图中峰值超压等值线Cp0和比冲量等值线Ci0具有不同的斜率,分别对应为超压准则和比冲量准则时的α取值。当等值线向下平行移动,相应的威力参量增大;当等值线向上平行移动,相应威力参量减小。采用超压-冲量准则时,存在一条临界等毁伤曲线(图 3中直线CX0),在峰值超压和比冲量等值线之间,在该曲线对应目标造成同等程度的毁伤。CX0线下方阴影部分区域都将对目标造成更严重的毁伤。令该临界等值线对应的准则形式为:

    图  3  超压-冲量毁伤准则中临界等值线
    Figure  3.  Critical contour line in damage criterion of overpressure-impulse
    CX=Wα0R=Wα00R0=CX0
    (7)

    CX=CX0就是(W0, R0)所对应毁伤等级下的毁伤判据,只要已知2个具有相同毁伤等级的目标毁伤离散点,就可以确定出临界毁伤等值线CX0

    为了获得TNT炸药空中爆炸冲击波对生物目标的超压-冲量毁伤准则,先根据表 2的4个实验条件下测试点处实验羊的毁伤等级,各位置对应的生物目标由实验序号(A~D)和测试点(1~3)具体表示,分别对应的离散点(lgW, lgR)绘制在对数坐标系中,如图 4所示。然后将相同毁伤等级的离散点确定出对应的3条临界毁伤等值线CX0,再由式(7)对3条临界毁伤等值线进行拟合,分别得到对应Ⅰ、Ⅱ、Ⅲ级的毁伤判据形式如下所示:

    图  4  实验临界等毁伤曲线
    Figure  4.  Critical damage curve obtained by the experiment
    CX=W0.57R=0.68CX=W0.59R=1.56CX=W0.66R=2.64

    从拟合得到的毁伤判据形式可以看出,所得的Ⅲ级毁伤所对应的α值为0.66,很接近冲量准则的α=2/3,可以判断对于生物目标,其毁伤等级越小,对应的α值越大。

    利用获得的空中爆炸冲击波对生物目标的毁伤准则与判据,计算出不同毁伤等级下对应的峰值超压和比冲量,给出Ⅰ级和Ⅱ级毁伤的峰值超压与比冲量阈值随装药量的变化规律,如图 5所示。Ⅲ级毁伤的规律相同,但由于数值较小,没有绘制在此图中。

    图  5  峰值超压和冲量随药量的变化曲线
    Figure  5.  Peak overpressure and specific impulse varying with charge

    图 5中可以看出,峰值超压阈值随着药量的增加而减小,比冲量阈值随着药量的增加而增大;峰值超压和比冲量阈值变化的幅度均随着药量的减小而增大,其中峰值超压阈值在小药量范围的变化幅度最大。图中规律表明:峰值超压或比冲量准则得到的毁伤判据在不同药量范围不具有一般性;装药量越小,由毁伤判据确定的战斗部威力范围与实际的偏差越大。由此可见,2种准则形式单一的判断冲击波对生物目标的毁伤不适合,而超压-比冲量准则综合考虑可两者的毁伤作用,适合作为冲击波对生物目标的毁伤判断标准。

    (1) 基于爆炸相似律,提出以药量和爆距表征的归一化的毁伤准则表达式,对应不同的指数取值有不同的毁伤准则形式;

    (2) 进行不同的参数的生物毁伤效应实验,确定出毁伤等级,对应实验数据;由实验数据确定出超压-冲量准则对应的指数取值,将离散的数据点转换为连续性的超压-冲量曲线,并拟合得到了超压-冲量破坏准则模型。

  • 图  1  弹黏塑性不规则双球壳塌缩热点模型分解为2个独立的弹黏塑性双球壳塌缩热点模型

    Figure  1.  Illustration of dividing an irregular double-layer hollow sphere model into two spherically-symmetric double-layer hollow sphere models for a two-component PBX explosive

    图  2  PBX9501和LX-17炸药内不同拉格朗日位置的压力历史曲线

    Figure  2.  Pressure-time histories at different Lagrange positions in HMX-based PBX9501 and TATB-based LX-17

    图  3  不同颗粒度PBXC03炸药内不同拉格朗日位置的压力成长历史

    Figure  3.  Pressure-time histories at different Lagrange locations in PBXC03 with different particle sizes

    图  4  不同颗粒度PBXC10炸药内不同拉格朗日位置的压力成长历史

    Figure  4.  Pressure-time histories at different Lagrange locations in PBXC10 with different particle sizes

    图  5  不同颗粒度的PBXC03炸药前导冲击波阵面压力成长历史和前导冲击波迹线

    Figure  5.  Pressure growth histories on precursory shock wave front and precursory shock wave trajectories in PBXC03 with different particle sizes

    图  6  不同颗粒度的PBXC10炸药前导冲击波阵面压力成长历史和前导冲击波迹线

    Figure  6.  Pressure growth histories on precursory shock wave front and precursory shock wave trajectories in PBXC10 with different particle sizes

    图  7  PBXC03炸药在不同拉格朗日位置的反应度-时间曲线和反应速率-时间曲线

    Figure  7.  Typical reaction degree-time histories and reaction rate-time histories at different Lagrange locations in PBXC03

    图  8  PBXC10炸药在不同拉格朗日位置的反应度-时间曲线和反应速率-时间曲线

    Figure  8.  Typical reaction degree-time histories and reaction rate-time histories at different Lagrange locations in PBXC10

    图  9  PBXC03和PBXC10炸药不同拉格朗日位置的产物粒子速度-时间历史

    Figure  9.  Typical particle velocity-time histories at different Lagrange locations in PBXC03 and PBXC10

    图  10  PBXC03 and PBXC10炸药中不同拉格朗日位置的前导冲击波阵面迹线、峰值粒子速度迹线、峰值化学反应速率迹线和峰值压力迹线

    Figure  10.  Trajectories of precursory shock wave, peak particle velocity, peak reaction rate and peak pressure at different Lagrange locations in PBXC03 and PBXC10

    图  11  铝飞片以2 800 m/s的速度撞击PBXC03炸药的冲击起爆过程中不同拉格朗日位置的压力历史和粒子速度历史的计算结果

    Figure  11.  Numerical results for pressure-time histories and particle velocity-time histories at different Lagrange locations in PBXC03 impacted by an Al flyer with the velocity of 2 800 m/s

    表  1  常温下PBXC03和PBXC10炸药中HMX和TATB的热点点火项参数[19]

    Table  1.   Thermodynamic parameters of hot-spot ignition terms for HMX and TATB[19]

    炸药组分l=1,2Zl/μs−1Tl*/KT0l/Kγel/μs−1cpl/(cm2·μs−2·K−1)kel/MPaQl/(g·μs−2·cm−1)
    HMX5.0×101326 5002980.0261.4×10−585.439×10−2
    TATB3.18×101930 140.82980.0262.005×10−582.510×10−2
    下载: 导出CSV

    表  2  PBX9501和LX-17炸药的反应速率模型第二、三项系数

    Table  2.   Parameters of the second and the third terms in Eq.(5) for PBX9501 and LX-17

    炸药组分(l=1,2)alblnlGlmlsl
    PBX9501(HMX基)0.0272.051.00800.03.3551.00
    LX-17(TATB基)0.011.702.03220.03.0770.2
    下载: 导出CSV

    表  3  PBXC03和PBXC10炸药中各取代基体的体积分数

    Table  3.   Volume fractions of each substituted explosive component in PBXC10 and PBXC03

    体积分数PBX9501(HMX基)PBXC03PBXC10LX-17(TATB基)
    χ110.923 1930.247 7640
    χ200.076 8070.752 2361
    下载: 导出CSV

    表  4  PBXC03和PBXC10炸药组分配比及物理参数[19]

    Table  4.   Components proportions and physical parameters of PBXC03 and PBXC10[19]

    炸药名称组分及配比装药密度
    ρ/(g·cm−3)
    理论密度
    ρt /(g·cm−3)
    平均颗粒度/μm
    HMX/TATB/黏结剂
    重量/%体积/%HMXTATB
    PBXC0387/7/685.58/6.76/7.661.8491.87320~30 (细颗粒) 70~90 (中等颗粒) 100~130 (粗颗粒)15
    PBXC1025/70/525.4/69.8/4.81.9001.934
    下载: 导出CSV

    表  5  PBXC03和PBXC10炸药爆轰产物和未反应炸药状态方程参数[19]

    Table  5.   JWL EOS parameters for detonation products and unreacted PBXC03 and PBXC10[19]

    参数PBXC03PBXC10
    爆轰产物未反应炸药 爆轰产物未反应炸药
    A/GPa1 025.4527 213 759.0612.812 734.089
    B/GPa22.57−73.854 418.58−8.982 0
    R14.9119.874.3210.4
    R21.371.9871.791.04
    ω0.291.990.212.50
    cV/(GPa·K−1)1.0×10−31.693 2×10−21.0×10−33.731 22×10−2
    E0/GPa10.010.0
    下载: 导出CSV

    表  6  锰铜和聚四氟乙烯的Grüneisen状态方程参数[21]

    Table  6.   Parameters in Grüneisen equations of state for manganin and teflon[21]

    材料ρ0/(g·cm−3)C/(km·s−1)S1S2S3γ0a
    锰铜8.143.941.489002.020.47
    聚四氟乙烯2.151.681.1233.393−5.7970.590
    下载: 导出CSV
  • [1] BOLTON O, SIMKE L R, PAGORIA P F, et al. High power explosive with good sensitivity: a 2:1 cocrystal of CL-20: HMX [J]. Crystal Growth and Design, 2012, 12(9): 4311–4314. DOI: 10.1021/cg3010882.
    [2] TARVER C M, TRAN T D. Thermal decomposition models for HMX-based plastic bonded explosives [J]. Combustion and Flame, 2004, 137(1/2): 50–62. DOI: 10.1016/j.combustflame.2004.01.002.
    [3] URTIEW P A, FORBES J W, GARCIA F, et al. Shock Initiation of UF-TATB at 250 ℃ [C] // FURNISH M D, HORIE Y, THADHANI N N. Shock Compression of Condensed Matter-2001. United States: American Institute of Physics, 2002: 1039−1042. DOI: 10.1063/1.1483716.
    [4] AN Chongwei, LI Hequn, YE Baoyun, et al. Preparation and characterization of ultrafine HMX/TATB explosive co-crystals [J]. Central European Journal of Energetic Materials, 2017, 14(4): 876–887. DOI: 10.22211/cejem/77125.
    [5] WANG Z, GUO X, WU F, et al. Preparation of HMX/TATB composite particles using a mechanochemical approach [J]. Propellants, Explosives, Pyrotechnics, 2016, 41(2): 327–333. DOI: 10.1002/prep.201500136.
    [6] GREBENKIN K F. Comparative analysis of physical mechanisms of detonation initiation in HMX and in a low-sensitive explosive (TATB) [J]. Combustion, Explosion, and Shock Waves, 2009, 45(1): 78–87. DOI: 10.1007/s10573-009-0011-y.
    [7] AUSTIN R, BARTON N, HOWARD W, et al. Modeling pore collapse and chemical reactions in shock-loaded HMX crystals [J]. Journal of Physics: Conference Series, 2014, 500(5): 052002–052007. DOI: 10.1088/1742-6596/500/5/052002.
    [8] KAPAHI A. Dynamics of void collapse in shocked energetic materials: physics of void-void interactions [J]. Shock Waves, 2013, 23(6): 537–558. DOI: 10.1007/s00193-013-0439-6.
    [9] OZLEM M, SCHWENDEMAN D W, KAPILA A K, et al. A numerical study of shock-induced cavity collapse [J]. Shock Waves, 2012, 22(2): 89–117. DOI: 10.1007/s00193-011-0352-9.
    [10] TRAN L, UDAYKUMAR H S. Simulation of void collapse in an energetic material: Part 1: inert case [J]. Journal of Propulsion and Power, 2006, 22(5): 947–958. DOI: 10.2514/1.13146.
    [11] ZHOU Tingting, LOU Jianfeng, ZHANG Yangeng, et al. Hot spot formation and chemical reaction initiation in shocked HMX crystals with nanovoids: a large-scale reactive molecular dynamics study [J]. Physical Chemistry Chemical Physics, 2016, 18(26): 17627–17645. DOI: 10.1039/C6CP02015A.
    [12] MASSONI J, SAUREL R, BAUDIN G, et al. A mechanistic model for shock initiation of solid explosives [J]. Physics of Fluids, 1999, 11(3): 710–736. DOI: 10.1063/1.869941.
    [13] SOUERS P C, GARZA R, VITELLO P. Ignition & growth and JWL++ detonation models in coarse zones [J]. Propellants, Explosives, Pyrotechnics, 2002, 27(2): 62–71. DOI: 10.1002/1521-4087(200204)27:23.0.CO;2-5.
    [14] STARKENBERG J. Modeling detonation propagation and failure using explosive initiation models in a conventional hydrocode [C] // SHOR J M, MAIENSCHEIN J L. The 12th Symposium (International) on Detonation. USA: Office of Naval Research, 2002: 1001−1007.
    [15] SHAW M S, MENIKOFF R. A reactive burn model for shock initiation in a PBX: scaling and separability based on the hot spot concept [C] // PEIRIS C B S, ASAY B. The 14th Symposium (International) on Detonation. USA: Office of Naval Research, 2010.
    [16] DUAN Zhuoping, WEN Lijing, LIU Yan, et al. A pore collapse model for hot-spot ignition in shocked multi-component explosives [J]. International Journal of Nonlinear Sciences and Numerical Simulation, 2010, 11(S): 19–24. DOI: 10.1515/IJNSNS.2010.11.S1.19.
    [17] KIM K. Development of a model of reaction rates in shocked multicomponent explosives [C] // LEE E L, SHORT J M. The 9th Symposium (International) on Detonation. USA: Office of the Chief of Naval Researche, 1989: 593−603.
    [18] WEN Lijing, DUAN Zhuoping, ZHANG Liansheng, et al. Effects of HMX particle size on the shock initiation of PBXC03 explosive [J]. International Journal of Nonlinear Sciences and Numerical Simulation, 2012, 13(2): 189–194. DOI: 10.1515/ijnsns.2011.129.
    [19] 温丽晶. PBX炸药冲击起爆细观反应速率模型研究[D]. 北京: 北京理工大学, 2011.

    WEN Lijing. Research on mesoscopic reaction rate model of shock initiation of PBX [D]. Beijing: Beijing Institute of Technology, 2011.
    [20] LIU Y R, DUAN Z P, ZHANG Z Y, et al. A mesoscopic reaction rate model for shock initiation of multi-component PBX explosives [J]. Journal of Hazardous Materials, 2016, 317: 44–51. DOI: 10.1016/j.jhazmat.2016.05.052.
    [21] URTIEW P A, TARVER C M. Shock initiation of energetic materials at different initial temperatures: review [J]. Combustion, Explosion, and Shock Waves, 2005, 41(6): 766–776. DOI: 10.1007/s10573-005-0085-0.
    [22] URTIEW P A, VANDERSALL K S, TARVER C M, et al. Initiation of heated PBX-9501 explosive when exposed to dynamic loading: UCRL-CONF-214667 [R]. United States: Lawrence Livermore National Laboratory, 2005.
  • 期刊类型引用(19)

    1. 高钦和,黄通,钱秉文,沈飞,王冬,高蕾. 导弹发射车抗毁伤能力分析与评估技术研究综述. 国防科技大学学报. 2024(02): 182-196 . 百度学术
    2. 李冈,徐冰川,胡滨,蔡萌. 复杂爆炸载荷致肺损伤试验研究. 兵工学报. 2024(05): 1681-1691 . 百度学术
    3. 乔臻,程伟,汪衡,张团,周立. 冲击波载荷作用下火炮身管易损性研究. 兵工学报. 2024(11): 4011-4019 . 百度学术
    4. 马志伟,李园,郭明哲,孙谋. 燃烧爆炸品工程安全防护体系现状及问题分析. 兵工学报. 2024(S2): 293-304 . 百度学术
    5. 许江,程亮,彭守建,周斌,焦峰,杨海林,魏仁忠. 巷道结构对突出流体冲击特性的影响性试验研究. 煤炭学报. 2023(01): 238-250 . 百度学术
    6. 毛致远,段超伟,刘刚伟,宋浦,郑监,胡宏伟,冯海云. 圆柱壳结构水下爆炸冲击波毁伤的吸收冲量准则. 火炸药学报. 2023(03): 245-251 . 百度学术
    7. 陈学文,赖富文,牛博怀,高赫,王文廉. 应用于炮口冲击波的生物表面压力测试系统. 兵器装备工程学报. 2022(05): 261-265 . 百度学术
    8. 李冈,蔡萌,徐冰川,尤文斌,胡滨,刘伟巍. 人体躯干冲击波超压测试方法研究. 兵器装备工程学报. 2022(06): 218-223 . 百度学术
    9. 张明,唐浩波,陈锋,陈静. 金属索类火工品装药钢板防护超压计算及强度仿真. 火工品. 2022(06): 33-36 . 百度学术
    10. 钟珍,张雷林,石必明,马衍坤,张煜,牛宜辉. 巷道断面突变对突出冲击波传播的影响. 煤矿安全. 2021(01): 1-7 . 百度学术
    11. 柴健,刘学良,王学良,李鑫,邳莹,朱传林. 基于实验室模拟高压放电冲击力的研究. 热带气象学报. 2021(03): 341-347 . 百度学术
    12. 李川,陈海斌,张亮,聂丛林,何有为. 小当量战斗部爆炸冲击波对有生目标的毁伤效应分析. 兵器装备工程学报. 2020(12): 73-76 . 百度学术
    13. 曹涛,孙浩,周游,罗赓,孙吉伟. 近地爆炸冲击波传播特性数值模拟与应用. 兵器装备工程学报. 2020(12): 187-191 . 百度学术
    14. 束玲玲. 基于CCUS中危险化学品爆炸灾害的安全分析. 内蒙古煤炭经济. 2020(22): 142-143 . 百度学术
    15. 庞春桥,陶钢,闻鹏,李智宇,任保祥,王小峰. 某单兵无后坐力炮后喷区域危险性综合评估. 兵工学报. 2019(07): 1546-1552 . 百度学术
    16. 徐浩,杜红棉,范锦彪,祖静,王凌宇. 冲击波测试系统低频特性与补偿方法研究. 爆炸与冲击. 2019(10): 111-118 . 本站查看
    17. 王树山,郭勋成,任禹名,吕振斌,赵书超. 空中近场爆炸对生物目标的毁伤试验. 安全与环境学报. 2019(05): 1562-1567 . 百度学术
    18. 何翔,孙桂娟,任新见,杨建超,陈力,王幸. 钢筋混凝土防护门前爆炸坑道内部空气冲击波效应工程算法. 防护工程. 2019(05): 31-35 . 百度学术
    19. 李重情,穆朝民,许登科,张文清. 空腔长度对瓦斯爆炸冲击波传播影响研究. 采矿与安全工程学报. 2018(06): 1293-1300 . 百度学术

    其他类型引用(13)

  • 加载中
图(11) / 表(6)
计量
  • 文章访问数:  5214
  • HTML全文浏览量:  1805
  • PDF下载量:  65
  • 被引次数: 32
出版历程
  • 收稿日期:  2018-10-26
  • 修回日期:  2019-01-10
  • 网络出版日期:  2019-09-25
  • 刊出日期:  2019-11-01

目录

/

返回文章
返回