Influences of negative pressure conditions on the explosion temperature field and harmful effects of emulsion explosive
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摘要: 为了探究负压条件下乳化炸药的爆轰反应机制，利用自制的可视化球形爆炸罐，通过高速摄像机、压力传感器和噪声仪分别记录乳化炸药的爆炸火焰传播过程、爆轰波压力和爆炸噪声，采用比色测温技术重构了爆炸火球的二维温度场，并深入研究了初始真空度对乳化炸药爆炸温度场、爆轰波特征参数以及爆炸噪声的影响。实验结果表明：随着初始真空度的提高，爆炸火球亮度更高，持续时间更长，形态更稳定；当真空度为0 kPa时，火球在19.35 μs时破裂，而当真空度为100 kPa时，火球在58.05 μs才开始破裂；低初始真空度对火球温度影响较小，而60 kPa以上的初始真空度会显著提高乳化炸药的爆炸温度；冲击波峰值压力和比冲量均随着初始真空度的升高而降低，但初始真空度对冲击波正压作用时间变化的影响不明显。AUTODYN数值模拟结果表明，随着真空度的提高，冲击波峰值压力降低，冲击波速度逐渐降低至与爆轰产物的膨胀速度接近。此外，初始真空度的提高有利于降低爆炸噪声，与常压相比，当罐体内真空度为100 kPa时，爆炸噪声的声压级降低了35.9 dB，降幅为29.8%。Abstract: In order to explore the mechanism of the detonation reaction of emulsion explosives under negative pressure conditions, a self-made visualized spherical explosion tank was designed, and the explosion flame propagation process, detonation wave pressure and explosion noise of emulsion explosive were measured by a high-speed camera, a pressure sensor and a noise meter, respectively. Furthermore, the two-dimensional temperature field of explosion fireball was reconstructed by using the colorimetric temperature measurement technology and the effects of the initial vacuum degree on the explosion temperature field, while the detonation wave characteristic parameters and the explosion noise of emulsion explosives were studied in depth. Combined with the simulation results of the AUTODYN software, the influences of negative pressures on the explosive pressure fields were analyzed, and the detonation mechanism of the emulsion explosive in the negative pressure environment was also discussed. The experimental results show that with the increase of the initial vacuum degree, the explosion fireball became brighter, lasted longer and had a more stable morphology; when the vacuum degree was 0 kPa, the fireball began to rupture at 19.35 μs, while the vacuum degree was 100 kPa, the fireball began to rupture at 58.05 μs; a low initial vacuum degree had little effect on the fireball temperature, while the initial vacuum degree above 60 kPa would significantly increase the explosion temperature of emulsion explosives. The peak pressure and specific impulse of shock wave decreased with the increase of initial vacuum degree, while the effect of initial vacuum degree on the positive pressure action time of shock wave was not obvious. AUTODYN numerical simulation results show that the peak pressure of the shock wave decreases with the increase of the vacuum degree, the shock wave velocity gradually decreases, being closer to the expansion velocity of the detonation product. In addition, the increase of the initial vacuum degree was beneficial for the reduction of the explosion noise, compared with atmospheric pressure, when the vacuum degree in the tank was 100 kPa, the sound pressure level of explosion noise was reduced by 35.9 dB, with a reduction of 29.8%.
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Key words:
- vacuum explosion /
- emulsion explosive /
- colorimetric pyrometer /
- shock wave parameters /
- explosion noise
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乳化炸药作为一种典型的工业炸药，因具有安全、环保和抗水等优点，被广泛应用于工程爆破、矿山开采和爆炸加工等领域[1-2]。随着乳化炸药应用领域的不断拓展和爆破新技术的不断出现，很多爆炸行为往往是在负压环境中发生的[3-4]。负压环境会加剧乳化炸药出现絮凝、沉降现象，甚至降低乳化炸药的性能。常温常压下的工业炸药性能及爆轰特性，一般都有成熟理论或相关研究资料作为参考，而负压条件下乳化炸药的爆轰特性鲜有研究。因此，基于负压条件研究乳化炸药的爆轰特性，对于指导爆破工程实践以及丰富炸药爆炸冲击波相关理论具有重要意义。
初始环境压力直接影响着炸药的爆轰特性，研究人员对此进行了一系列的研究。Silnikov等[5]研究了初始环境压力对凝聚烈性炸药爆轰波参数的影响，发现低环境压力下的冲击波效应相对于正常大气压力下的较弱。Jiang等[6]在密闭容器中研究了真空度对含铝炸药爆轰参数的影响，结果表明，含铝炸药在空气中的准静态压力和平衡温度高于在真空中。Wang等[7]研究了20～180 kPa之间的初始环境压力对炸药冲击波的影响，发现冲击波超压随爆炸初始环境压力的提高而增大，且在60 kPa压力附近急剧下降。Xi等[8]对含硼炸药PBX-B1在真空和空气条件下的爆热和冲击波压力进行了测量和分析，结果表明，PBX-B1在空气环境中的爆热和峰值压力分别为8885 J/g与11.2 MPa，比在真空环境中分别增大了19.2%和155%。汪泉等[9]研究了负压条件下容器内爆炸引起的振动及噪声特性，结果表明，随着真空度的提高，筒体峰值振动速度、爆炸噪声声压级均呈下降趋势。Veldman等[10]通过实验和数值模拟研究了球形装药在不同大气压条件下的反射冲击压力和冲量，发现冲击波的正反射压力和比冲量随着环境压力的上升而增大。李科斌等[11]采用数值模拟研究了不同真空度下爆炸近场特征参量的变化规律，发现不同真空度下比冲量和正压作用时间的变化具有非单调性，它们的极值点和折点与稀疏波尾部间断面密切相关。
然而，现有研究关于负压环境对炸药爆轰特性的影响主要集中在冲击波特性参数方面，对于爆炸火球传播规律和温度场评估方面的研究较少。近年来发展的比色测温技术具有测量精度高、抗干扰能力强等特点，可满足炸药爆炸瞬态温度场测量的需求[12]，在测温方面具有光明的应用前景。Yao等[13]、Wang等[14]、Hu等[15]和Cheng等[16]将比色测温技术应用于炸药爆炸温度场的测量，并与热电偶相结合验证了该方法的准确性。因此，本文中，首先利用自制的可视化爆炸球罐，详细研究真空度对乳化炸药爆炸火焰结构和冲击波参数的影响，并利用比色测温技术对乳化炸药的爆炸温度场进行重构；然后结合AUTODYN软件进行数值模拟，分析真空度对炸药爆炸压力场的影响，探讨负压环境下炸药爆炸过程中的反应机制；以期研究成果可丰富负压环境下炸药爆炸冲击波的理论知识，为工程爆破作业和爆炸防护提供相关参考。
1. 实验材料和方法
1.1 实验材料
本实验采用化学敏化的乳化炸药，其主要成分乳胶基质中NH4NO3的质量分数为73%，水的质量分数为11%，复合蜡的质量分数为6%，乳化剂T-154的质量分数为2%，NaNO3的质量分数为8%。该乳化炸药的制备过程如下：首先，将硝酸铵（工业级）、硝酸钠和水混合加热至110 ℃左右，制成水相并保温存放；随后，称取复合蜡和乳化剂T-154混合加热至100 ℃左右，制成油相；然后，将油相倒入搅拌器中以20 r/s的转速匀速搅拌，并在30 s内将水相匀速倒入油相中，搅拌3 min制得乳胶基质。将化学敏化剂柠檬酸与亚硝酸钠按照质量比1∶1的比例制成混合溶液，待乳胶基质冷却至55～60 ℃，将2种混合溶液分3次添加到乳胶基质中并均匀搅拌，制得乳化炸药，其中敏化剂占乳胶基质质量的0.4%。
1.2 实验方法
在自制的可视化球形爆炸罐内，研究了不同真空度对乳化炸药爆轰特性的影响，实验装置如图1所示。爆炸球罐直径为1.2 m，容积为0.9 m3，两侧观察窗的直径为25 cm，实验用球形乳化炸药药包样品如图2所示，直径约为32 mm，其质量为(20.00±0.05) g，如表1所示。该实验装置由爆炸球罐、真空泵、起爆器、高速相机、PCB压力传感器、噪声测试仪和示波器等组成。起爆前，通过真空泵从罐体内抽出空气制造低压，并根据真空表读数来调整压力以达到实验要求的压力水平；随后，利用数码电子雷管起爆乳化炸药样品，并通过高速相机、压力传感器和噪声测试仪分别记录爆炸火焰传播过程、冲击波压力和噪声。高速相机的拍摄帧率为155000 s−1，同时利用基于黑体理论的比色测温技术重构出炸药爆炸的温度分布云图。实验时将噪声仪的感应器对准爆心并置于同一水平面上，记录距离爆心65 cm处的噪声变化情况。
表 1 乳化炸药试样质量Table 1. Mass of emulsion explosive samples真空度/kPa 质量/g 样品1 样品2 样品3 0 20.01 19.99 20.03 20 19.97 20.04 20.03 40 19.98 20.01 20.00 60 20.00 19.96 20.01 80 20.02 20.04 20.03 100 20.04 19.98 19.99 1.3 比色测温原理及标定实验
根据普朗克定律中黑体光谱辐射亮度L0、波长和热力学温度的关系，可以得到不同波长辐射亮度之比[14]：
L=L0(λ1,T)L0(λ2,T)=ε(λ1,T)ε(λ2,T)(λ2λ1)5exp[c2T(1λ2−1λ1)] (1) 式中：T为热力学温度，K；λi为波长, i=1, 2；c2为普朗克第二辐射常数；ε(λi, T)为物体在波长λi下的发射率。
由式(1)可得：
T=c2(1λ2−1λ1)lnL−lnε(λ1,T)ε(λ2,T)−5lnλ2λ1 (2) 利用比色测温方法测量乳化炸药的爆炸温度场，需要先对温度进行标定和校准，实验装置如图3(a)所示。温度标定的步骤如下：通过钨丝灯标定实验[13]，标定出修正系数随温度的变化规律；采用曲线拟合方法对温度数值的变化规律进行拟合计算，如图3(b)所示。再利用Python代码对灰度图像进行插值运算，重构出彩色图像，再通过R/G值和温度修正系数得到火焰温度。
图 3 高温钨丝灯校准实验Figure 3. The calibration experiment of the high-temperature tungsten filament lamp2. 结果与讨论
2.1 真空度对炸药爆炸火球特性的影响
为了探究真空度对乳化炸药爆炸火球的影响，对比分析了不同真空度下乳化炸药爆炸火球的传播过程，如图4～5所示，对应的爆炸火球持续时间数据如表2所示。
图 4 0 kPa真空度下乳化炸药爆轰火球的传播过程Figure 4. Explosion fireball propagation of emulsion explosive under the vacuum degree of 0 kPa
图 5 100 kPa真空度下乳化炸药爆轰火球的传播过程Figure 5. Explosion fireball propagation of emulsion explosive under the vacuum degree of 100 kPa表 2 爆炸火球在不同真空度下的持续时间Table 2. Duration of explosive fireballs under different vacuum degrees真空度/kPa 火球持续时间/μs 0 45.15 20 51.60 40 64.50 60 70.95 80 77.40 100 90.30 高速相机相邻2张爆炸图片之间的时间间隔为6.45 μs，为了便于描述，将炸药爆炸能够观测到的火焰初始图像时刻记为0 μs。从图4～5中可以看出，在不同真空度下，乳化炸药爆炸火球都经历先膨胀后逐渐破裂消散的过程，且随着真空度的提高，火球更加明亮，持续时间更长，形态更稳定。这是因为炸药起爆后爆炸产物向四周扩散并与外界环境进行热交换，爆炸火球不断增大并通过压缩空气对外做功，整个爆轰过程中能量以热、光、声等形式耗散到周围环境中直至爆炸火球熄灭。此外，机械波传播需要介质，而随着真空度的提高，初始环境中空气介质逐渐减少，此时冲击波和声波主要依靠爆炸产物（传播介质）而传播，但爆炸产物膨胀速度比冲击波和噪声在空气中的传播速度低得多，限制了冲击波和噪声的快速传播，因而能量耗散变慢，这就是为什么随着真空度的提高，火球亮度更高和持续时间更长的原因。另一方面，由于爆轰产物的密度远高于空气的密度，爆轰波从爆轰产物往空气传播的过程中，会向爆轰产物中传递一个稀疏波，从而削弱冲击波的强度，并且随着真空度的降低，爆炸产物与空气间的密度差进一步加大，这种削弱作用越明显。
2.2 真空度对乳化炸药爆炸温度的影响
图6～7为不同真空度下乳化炸药爆炸温度场分布云图，炸药在起爆后产生高温火球，随着火球的发展，火球前沿的温度相对于内部始终偏低。这是因为爆炸火球前沿与外界产生热交换，造成前沿温度快速下降，而内部产物持续进行反应，对火球内部提供能量。此外，对比不同真空度下乳化炸药温度云图可知，随着真空度的提高，爆炸火球内部高温的维持时间更长，火球破裂时间推迟，破裂速度更加缓慢。当真空度为0 kPa时，火球在19.35 μs时破裂；而当真空度为100 kPa时，爆炸火球在58.05 μs才开始破裂。这是由于真空度的提高使得罐体内空气介质变少，此时以冲击波传播形式释放的能量随之减少，火球能量耗散慢，从而使火球维持较长时间后才出现破裂。
图 6 0 kPa真空度下乳化炸药瞬态爆炸温度场Figure 6. Transient explosion temperature field of emulsion explosive under the vacuum degree of 0 kPa
图 7 100 kPa真空度下乳化炸药瞬态爆炸温度场Figure 7. Transient explosion temperature field of emulsion explosive under the vacuum degree of 100 kPa图8为不同真空度下乳化炸药爆炸平均温度（爆炸火球的平均温度为拍摄图片中火焰区域所有像素点所对应温度的平均值）的时程曲线。从图8可以看出，炸药起爆后的初始温度在2200 K左右，在0～40 kPa的初始真空度条件下，乳化炸药爆炸平均温度呈持续下降趋势，而在60～100 kPa的初始真空度条件下，乳化炸药爆炸平均温度呈下降-上升-下降的趋势。此外，当真空度从60 kPa提高到100 kPa时，第2次温度峰值及到达时间均随之提高，爆炸火球高温持续时间也更长。由此可见，初始低真空度（0～40 kPa）对爆炸火球温度影响较小，而60 kPa以上的真空度会提高乳化炸药的爆炸温度并延缓其衰减。分析认为，低真空度条件下，初始罐体内仍存在大量的空气，爆炸产生的能量可通过空气传播机械波（冲击波和噪声）和热量而快速耗散，导致火球温度持续下降；随着真空度的进一步提高（60～100 kPa），爆炸产物快速膨胀并对外做功而导致爆轰能量减少，造成爆炸火球初始温度下降，但是由于高真空度环境下空气介质少，机械波传播和热交换主要依靠爆炸产物作为传播介质，因而乳化炸药爆炸产生的能量耗散速率迅速降低，随着乳化炸药爆轰后燃反应的进行，爆炸产物温度又会出现上升的情况，当后燃反应提供的能量小于爆炸火球传播耗散的能量时，爆炸产物的温度又开始降低，因而在初始高真空度环境下爆炸火球温度出现下降-上升-下降的趋势。
图 8 不同真空度下乳化炸药爆炸平均温度-时间曲线Figure 8. Average temperature-time curves of explosion of emulsion explosives under different vacuum degrees2.3 真空度对乳化炸药爆轰冲击波参数的影响
图9为不同真空度下乳化炸药爆炸的典型压力（p）时程曲线，不同真空度下乳化炸药样品爆炸冲击波的正冲量为：
图 9 在不同真空度下乳化炸药爆炸的典型压力-时间曲线Figure 9. Typical pressure-time curves of explosion of emulsion explosive under different vacuum degreesI+=∫t+0p(t)dt (3) 式中：I+为正冲量，t+为乳化炸药爆轰时正压作用时间。
由图9和表3可知，随着初始真空度的升高，乳化炸药冲击波峰值压力不断下降，当初始真空度在0～60 kPa时，冲击波峰值压力的降幅很小；当初始真空度在60～80 kPa时，冲击波峰值压力的降幅开始增加；而当真空度从80 kPa提高到100 kPa时，乳化炸药的冲击波峰值压力出现了骤降的现象。这是因为初始真空度低的情况下，爆炸能量可以通过空气介质直接进行传播，因此压力衰减相对较小；而在初始高真空度环境下，爆炸能量的传播主要依靠乳化炸药爆炸产物，其膨胀速度严重阻碍了冲击波的传播，因而爆炸压力的衰减相对较大[17]。由表3可知，乳化炸药爆炸冲击波的正冲量随着初始真空度的提高不断降低，且变化规律与真空度对冲击波超压的影响一致。由此可见，提高环境初始真空度可有效削弱冲击波的次生灾害[18]。而随着真空度的不断升高，测点处的冲击波正压作用时间相差不大，这是因为冲击波的正压作用时间与乳化炸药爆轰反应的时间有关，同时也说明真空度主要影响乳化炸药的爆轰产物（后燃反应），而对爆轰反应过程影响不大。
表 3 不同真空度下乳化炸药爆炸的冲击波参数Table 3. Shock wave parameters for explosion of emulsion explosive under different vacuum degrees真空度/kPa 峰值压力/kPa 正压作用时间/μs 正冲量/(Pa·s) 0 64.58 542 13.18 20 61.44 541 11.98 40 57.19 543 10.92 60 53.04 532 10.43 80 44.06 526 9.11 100 25.76 514 4.17 2.4 不同真空度下乳化炸药爆炸数值模拟
2.4.1 计算模型
为进一步探究真空度对乳化炸药爆轰特性的影响机制，利用AUTODYN软件对密闭容器中乳化炸药的爆炸过程进行了模拟。建立了如图10所示的一维球对称楔形计算模型，模型由炸药和空气两部分组成，采用多物质的Euler算法进行数值模拟，炸药为20 g球形乳化炸药，起爆方式为中心点起爆，空气域宽端的边界条件设置为无反射边界（flow out），空气域的最后（x=600 mm处）设置1个观测点，用于输出爆炸冲击波特征参量的结果[19]。
图 10 一维球对称楔形计算模型Figure 10. The one-dimensional spherically symmetric wedge computational model对空气采用理想状态气体方程[20]来描述，即：
p1=(γ−1)ρρ0e0 (4) 式中：p1为空气压力，kPa；γ为空气绝热指数，取值1.4；ρ为空气压缩后的密度，kg/m3；ρ0为空气初始密度，取值1.225 kg/m3；e0为空气的初始比内能，取值206.8 GJ/m3。通过改变空气的初始密度近似实现不同的初始真空度[21]，如表4所示。
表 4 不同真空度下的空气密度Table 4. Air density under different vacuum degrees真空度/kPa 空气密度/(kg·m−3) 0 1.225 20 0.980 40 0.735 60 0.490 80 0.245 100 0.0123 对乳化炸药，采用JWL方程进行描述[20]：
p2=A(1−ωR1V)e−R1V+B(1−ωR2V)e−R2V+ωeV 式中：p2为爆轰产物压力，A、B、R1、R2、ω为炸药的特征参数（均为常数），V为爆轰产物的相对比容，e为炸药的初始内能。乳化炸药参数如表5所示[22]，其中ρ1为乳化炸药密度，D为爆速。
p2/GPa ρ1/(g·cm−3) D/(m·s−1) A/GPa B/GPa R1 R2 ω e/(GJ·m−3) 5.73 1.15 5150 2.36 0.198 4.47 1.20 0.33 1.60 2.4.2 真空度对冲击波特性的影响
图11为不同真空度下乳化炸药冲击波超压的数值模拟与实验结果的对比，可以看出，随着初始真空度从0 kPa提升至100 kPa，距离起爆点60 cm处的爆炸冲击波峰值压力随着真空度的提升而降低9.5%～59.6%，最大降幅出现在初始真空度为80 kPa到初始真空度为100 kPa的2组数据之间，变化规律与实验结果吻合。峰值压力的模拟结果与实验结果吻合较好，其平均相对误差为10.3%。
图 11 不同真空度下乳化炸药的冲击波超压Figure 11. Shock wave overpressures of emulsion explosive under different vacuum degrees图12～13为不同真空度下乳化炸药冲击波波阵面的形成与发展历程。图12为常压下乳化炸药爆轰的模拟结果。在0 μs时，炸药未起爆，整个压力场的云图没有发生变化；在8.01 μs时，炸药刚刚起爆，在楔形模型左侧的尖端处出现了流场变化，瞬间的冲击波压力极高，但此时的冲击波在乳化炸药内部传播；在25.01 μs时，爆轰波传播到了爆炸产物-空气分界面（图中黑线），可以看见非常强的间断面，爆轰波在这时有一部分传播至空气中，另一部分向爆心反射，出现二次冲击现象[10]；在32.02 μs时，可以看见爆轰产物-空气界面的间断面依旧存在，爆心处压力也会稍稍增大，爆轰产物传播距离增大；在53.01 μs时刻，爆心压力下降，爆轰产物-空气界面的冲击波继续向前传播，整个间断面被拉宽，峰值压力逐步下降[21]；在249.10 μs时，可以明显看出，爆心压力降低，冲击波波阵面与爆轰产物界面分离，且将模型宽端处的空气压缩，压力提升。
图 12 0 kPa真空度下冲击波波阵面的形成与发展Figure 12. Formation and development of the shock wave front under the vacuum degree of 0 kPa
图 13 100 kPa真空度下冲击波波阵面的形成与发展Figure 13. Formation and development of the shock wave front under the vacuum degree of 100 kPa图13为初始真空度100 kPa时的冲击波传播过程。对比图12与13可知，随着真空度的降低，冲击波波阵面与爆炸产物界面之间的距离逐步缩小，且在传播时间相同的情况下，真空度越高，冲击波传播越快。这主要是因为爆轰波在空气中传播需要介质，而常压下由于有大量空气的存在，爆轰波很快就与爆轰产物分离。在0～80 kPa的初始真空度下，爆轰产物与爆轰波分离越来越慢；当初始真空度为100 kPa时，由于环境空气过于稀薄，冲击波传播缺少介质无法与爆轰产物分离，且模型宽端处压力也无明显提升。因此，随着真空度的提高，爆轰产物界面与冲击波峰值超压界面距离也越来越近。在完全真空的环境下，爆轰产物与冲击波波阵面不分离，且冲击波波阵面传播速度与爆轰产物界面传播速度为一恒定值。
2.5 不同真空度对爆炸噪声的影响
在乳化炸药应用过程中，爆炸噪声也是环境污染的重要来源之一，如何有效抑制乳化炸药爆炸噪声具有重要的研究价值。利用噪声测试仪，实验测得了不同初始真空度下乳化炸药爆炸噪声的声压级极值，如图14所示。在乳化炸药质量相同情况下，随着初始真空度的提高，测点噪声最大声压级逐渐降低。当罐体内的初始真空度为60和100 kPa时，距离爆心65 cm处的爆炸噪声分别为90.5 dB和84.7 dB，与常压状态下相比降低了30.1 dB和35.9 dB，降幅分别达到24.6%和29.8%。噪声波属于机械波，其传播需要介质。当罐体内的初始真空度增加时，空气介质越稀薄，因而爆炸噪声波衰减越严重。当初始真空度在0～40 kPa时，罐体内仍存有大量气体介质，并且乳化炸药爆炸产物会对其进行一定的补充，而当真空度高于40 kPa后，波前气体稀薄或几乎无空气介质，噪声的传播主要依靠爆炸产物，此时波阵面和爆炸气体的膨胀一同向外运动，声波的运动速度不会超过爆炸气体运动速度，因此高真空度有利于降低乳化炸药的爆炸噪声。
图 14 不同初始真空度下乳化炸药爆炸噪声的声压级最大值Figure 14. The maximum sound pressure levels of noises induced by explosion of emulsion explosive under different initial vacuum degrees3. 结 论
(1)随着初始真空度的提高，爆炸火球亮度更高，持续时间更长，形态更稳定。当初始真空度提高到一定程度时，冲击波和噪声波的传播从依靠空气介质转变为依靠爆炸产物，此时爆炸产物的膨胀速度成为冲击波和噪声波传播的限制因素。
(2)在0～40 kPa的初始真空度条件下，乳化炸药爆炸火球的平均温度呈持续下降趋势，而在60～100 kPa的初始真空度条件下，乳化炸药爆炸火球的温度呈下降-上升-下降的趋势，造成该现象的主要原因是：初始真空度影响了爆轰波能量的耗散速率。
(3)随着初始真空度的提高，乳化炸药爆炸冲击波的峰值压力和比冲量不断下降，但正压作用时间变化不明显；数值模拟结果表明，随着真空度的提高，爆轰产物界面与冲击波峰值超压界面距离越来越近，在完全真空的环境下，爆轰产物与冲击波波阵面不分离。
(4)真空度的提高有利于降低爆炸噪声，当罐体内的初始真空度为60和100 kPa时，距离爆心65 cm处的爆炸噪声分别为90.5 dB和84.7 dB，与常压状态下相比分别降低了30.1 dB和35.9 dB，降幅分别达到24.6%和29.8%。
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图 3 高温钨丝灯校准实验
Figure 3. The calibration experiment of the high-temperature tungsten filament lamp
图 4 0 kPa真空度下乳化炸药爆轰火球的传播过程
Figure 4. Explosion fireball propagation of emulsion explosive under the vacuum degree of 0 kPa
图 5 100 kPa真空度下乳化炸药爆轰火球的传播过程
Figure 5. Explosion fireball propagation of emulsion explosive under the vacuum degree of 100 kPa
图 6 0 kPa真空度下乳化炸药瞬态爆炸温度场
Figure 6. Transient explosion temperature field of emulsion explosive under the vacuum degree of 0 kPa
图 7 100 kPa真空度下乳化炸药瞬态爆炸温度场
Figure 7. Transient explosion temperature field of emulsion explosive under the vacuum degree of 100 kPa
图 8 不同真空度下乳化炸药爆炸平均温度-时间曲线
Figure 8. Average temperature-time curves of explosion of emulsion explosives under different vacuum degrees
图 9 在不同真空度下乳化炸药爆炸的典型压力-时间曲线
Figure 9. Typical pressure-time curves of explosion of emulsion explosive under different vacuum degrees
图 10 一维球对称楔形计算模型
Figure 10. The one-dimensional spherically symmetric wedge computational model
图 11 不同真空度下乳化炸药的冲击波超压
Figure 11. Shock wave overpressures of emulsion explosive under different vacuum degrees
图 12 0 kPa真空度下冲击波波阵面的形成与发展
Figure 12. Formation and development of the shock wave front under the vacuum degree of 0 kPa
图 13 100 kPa真空度下冲击波波阵面的形成与发展
Figure 13. Formation and development of the shock wave front under the vacuum degree of 100 kPa
图 14 不同初始真空度下乳化炸药爆炸噪声的声压级最大值
Figure 14. The maximum sound pressure levels of noises induced by explosion of emulsion explosive under different initial vacuum degrees
表 1 乳化炸药试样质量
Table 1. Mass of emulsion explosive samples
真空度/kPa 质量/g 样品1 样品2 样品3 0 20.01 19.99 20.03 20 19.97 20.04 20.03 40 19.98 20.01 20.00 60 20.00 19.96 20.01 80 20.02 20.04 20.03 100 20.04 19.98 19.99 
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表 2 爆炸火球在不同真空度下的持续时间
Table 2. Duration of explosive fireballs under different vacuum degrees
真空度/kPa 火球持续时间/μs 0 45.15 20 51.60 40 64.50 60 70.95 80 77.40 100 90.30
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表 3 不同真空度下乳化炸药爆炸的冲击波参数
Table 3. Shock wave parameters for explosion of emulsion explosive under different vacuum degrees
真空度/kPa 峰值压力/kPa 正压作用时间/μs 正冲量/(Pa·s) 0 64.58 542 13.18 20 61.44 541 11.98 40 57.19 543 10.92 60 53.04 532 10.43 80 44.06 526 9.11 100 25.76 514 4.17
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表 4 不同真空度下的空气密度
Table 4. Air density under different vacuum degrees
真空度/kPa 空气密度/(kg·m−3) 0 1.225 20 0.980 40 0.735 60 0.490 80 0.245 100 0.0123
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